방직 건품은 124깊이 용체 방사 공예의 일반 특징을 분석한다.

용체 방사는 하나의 체계로, 주로 고중물 용체의 줄기와 냉각 미디어 사이의 전열, 방사 체계가 이루어지지 않은 변화를 겪고 있다.

그 주요 공예 과정은 방사 용체의 제비를 포함해 분사공에서 밀착되어 용체의 슬럼프, 냉각 고화 및 실조의 상유와 휘감겨 있다.

용체 방적 거리는 그림 9 -1과 같이 보여 준다.

용체는 일정한 펌프 공급량의 자분사 구멍으로 비집고 방격 에 용해해 분사공도 속 의 스크래치 형변 을 분출, 연신 형변, 세류 의 냉각 과 고화 로 일정 한 슈퍼 분자 구조 의 초생 섬유 를 형성 했 다.

1, 방직선에 실린 직경 변화와 속도 분포

용체는 분사공에서 배출된 후 용체법은 응력의 작용에 따라 크게 발생하고, 세류는 점차 가속되고, 당겨져, 냉각과 고화된 후에는 속도와 섬유 직경이 변화하지 않는다.

세류에 따르면 스트레칭 변속율 (즉 축축 속도 사다리세)에 따라 전체 방정식 전체를 팽팽한 구역, 형변구와 고화사조 운동 구역 3개 구역, 그림 9 -2의 보여 준다.

1구와 2구의 교계는 직경이 가장 큰 부위에 대응하여 대개 분사판에서 1omm를 넘지 않는다.

두 번째는 스트레칭 유동의 주요 지역으로, 총 길이가 방사 조건에 따라 다르며, 통상 50 ~150cm 정도이다.

이 구역은 중세에 극대치가 나타났고, 공기냉각 작용으로, 이때 세류 온도 하락, 점도가 높아지고, 세류가 늘어나서 용체대분자들을 미리 취향을 일으켰다.

제2구역도 냉각 조건을 통제하는 관건이다.

제3구역은 고화사조 운동구로, 이때 섬유의 속도와 지름은 기본적으로 변하지 않는다. 용체의 세류는 완전히 냉각된 고체 초생섬유로 변해 실질은 섬유로 응고온도에서 실질적으로 냉각된 온도에서 실온에 가까워 냉각구역으로 변한다.

2. 용체 방사 과정의 동력학

용체 방사 과정에서 폴리에스테르 용체는 분사공에서 배출된 후 권권력의 축축을 받아 운행 과정에서 각종 저항력을 극복하고 세화될 것이다.

방격상추의 수력은 그림 9 -3의 시사와 같다.

스프레이 헤드 (x = 0) 부터 스프레이 엑스에서 떨어진 장력 Fext (x) 는: Fext = Fi (x) + Fs (x) + Ff (x) + Fr (0) + Fr (x) + Fg (x).

식에서 Fext (x)는 x 사이사이드 스트랩 장력을 감는다. Fi (x)는 샤프가 가속 운동에 필요한 관성력, Fs (x)는 와이드 웨이브에서 객복에 필요한 표면 장력, Ff (x)는 공기가 실사 표면에 생기는 마찰 저항력, Fr (0)은 용체로 세련된 스프레이 흐르면서 흐르는 흐름을 줄여서 흐르는 흐름, Fg (x)는 중력장 에 대한 세련된 작용을 한다.

두루마리 맴돌기 (x = L) 때, 상식: Fext (L) = Fr (L) = Fi (O) + Fs (0) + Ff (0) + Fr (0) + Fg (0)

상식 표면 장력 Fs (0)은 실크 가늘고 있는 소규모 구역, 표면 장력 Fs (0)와 중력 Fg (0)은 상규 방사 또는 고속 방사 시 총 방사 장력 비율이 1%보다 낮아서 무시할 수 있다.

관성력 Fi (0)는 방적거리 가속운동의 범위 안에 존재한다. 고사조 고화 후 속도 변화 없이 관성 저항력 Fi (0)가 스프레이보드에 가까워져 있어 용체사 가속 속도가 매우 작고 공기저항력이 적다.

실제로 공기마찰의 저항력은 대부분 속도를 감은 후 실조에 기여하고, 방사 속도의 제곱에 따라 증가했다.

저속 방사 때 공기마찰 저항력은 총장력에 기여가 크지 않지만 고속 방사 시 공기마찰 저항력은 무시할 수 없는 요소다.

스프레이 구멍 출구에서 (x0 = 0), 유변 저항 Fr (0) 로:

식중: axx (0) 은 용체의 세류를 위해 분사공 출구에 있는 평균 연신응력, R0 은 스프레이 반경이다.

장력을 둘러싸고 방적 조건 (속도와 수은 기여량, 냉각 조건이나 융해체의 유변 특성) 을 극히 명감해 공업 방사 과정 중 공예의 안정성을 표출할 수 있다.